Cinematică

Parte a seriei de articole despre
Mecanică clasică
${\displaystyle {\vec {F}}=m{\vec {a}}}$ Principiul al II-lea al mecanicii
Istorie Cronologie
Ramuri Cinematică Dinamică Mecanică cerească aplicată a mediilor continue statistică Statică
Concepte Accelerație Energie cinetică potențială de rotație Forță aparentă contact frecare suprafață volum Impuls Inerție Lucru mecanic virtual Masă Moment cinetic de inerție Principiul lui D'Alembert Putere Randament mecanic Sistem de referință inerțial neinerțial Spațiu Timp Viteză relativă
Formulări Legile lui Newton Mecanică analitică Mecanică lagrangiană Mecanică hamiltoniană Ecuația Hamilton–Jacobi
Subiecte de bază Deplasare Legea atracției universale Mișcare ecuații armonică rectilinie Solid rigid
Rotație Rotație Sistem de referință în rotație Viteză unghiulară Accelerație unghiulară Forță centripetă centrifugă Forța Coriolis Frecvență Oscilație oscilator armonic amortizare Pendul conic Vibrație
Oameni de știință Galileo Huygens Newton Kepler Horrocks Halley Euler d'Alembert Clairaut Lagrange Laplace Hamilton Poisson Daniel Bernoulli Johann Bernoulli Cauchy
Categorii Mecanică clasică
v d m

Cinematica (în lb. greacă κινεῖν, kinein, a se mișca) este o ramură a mecanicii clasice ce se ocupă cu studiul mișcării obiectelor fără a lua în considerație cauza ce duce la această mișcare.

Cinematica nu trebuie confundată cu altă ramură a mecanicii clasice, dinamica (care studiază relația între mișcarea obiectelor și cauza care o determină).

Poziția unui punct în spațiu este locația sa relativă față de o origine.

Prin punctul material se înțelege un corp ale cărui dimensiuni pot fi neglijate în descrierea mișcării sale. Posibilitatea acestei neglijări depinde de condițiile concrete ale diferitelor probleme studiate. Astfel, planetele pot fi considerate puncte materiale când se studiază mișcarea lor în jurul Soarelui, dar nu și când se studiază mișcarea lor în jurul axei proprii.

Poziția unui punct material este determinată de vectorul de poziție ${\displaystyle \mathbf {r} }$, ce unește originea sistemului de coordonate cu punctul material considerat și ale cărui componente coincid cu coordonatele carteziene ${\displaystyle x,\,y,\,z,\,}$ ${\displaystyle \mathbf {r} _{A}=(x_{A},y_{A},z_{A})}$ ale acestui punct:$${\displaystyle {\vec {r}}=x{\vec {i}}+y{\vec {j}}+z{\vec {k}}\ .}$$Mărimea acestui vector este:$${\displaystyle |\mathbf {r} |={\sqrt {x_{A}^{\ 2}+y_{A}^{\ 2}+z_{A}^{\ 2}}}\ .}$$

Viteza unui punct material este un vector definit prin relația:

${\displaystyle {\vec {v}}={\frac {d{\vec {r}}}{dt}}\ .}$

Vectorul ${\displaystyle {\vec {v}}}$ este orientat după tangenta la traiectoria punctului material.

Accelerația unui punct material este dată de expresia:

${\displaystyle {\vec {a}}={\frac {d{\vec {v}}}{dt}}={\frac {d^{2}{\vec {r}}}{dt^{2}}}\ .}$

Vectorul accelerație nu este tangent la traiectorie (exceptând cazul mișcării rectilinii).

Deplasarea reprezintă un vector care descrie schimbarea poziției unui punct material în decursul unei perioade de timp. Din punct de vedere geometric, deplasarea reprezintă cea mai scurtă distanță dintre două puncte, fiind independentă de cadrul referențial. Dacă punctul ${\displaystyle A}$ are vectorul de poziție${\displaystyle \mathbf {r} _{A}=(x_{A},\,y_{A},\,z_{A})}$ și punctul ${\displaystyle B}$ are vectorul de poziție ${\displaystyle \mathbf {r} _{B}=(x_{B},\,y_{B},\,z_{B})}$, atunci deplasarea ${\displaystyle \mathbf {r} _{AB}}$ de la ${\displaystyle A}$ la ${\displaystyle B}$ este dată de expresia:

${\displaystyle \mathbf {r} _{AB}=(x_{A}-x_{B},\,y_{A}-y_{B},\,z_{A}-z_{B})\ ,}$

și având modulul:

${\displaystyle ||\mathbf {r} _{AB}||={\sqrt {(x_{B}-x_{A})^{2}+(y_{B}-y_{A})^{2}+(z_{B}-z_{A})^{2}}}\ .}$

Distanța este o mărime scalară, care descrie lungimea drumului parcurs de un punct material între două repere. Dacă poziția punctului este cunoscută în funcție de timp (${\displaystyle \mathbf {r} =\mathbf {r} (t)}$), distanța ${\displaystyle s}$ parcursă de la timpul ${\displaystyle t_{1}}$ la timpul ${\displaystyle t_{2}}$ este:

${\displaystyle s=\int _{t_{1}}^{t_{2}}|d\mathbf {r} |=\int _{t_{1}}^{t_{2}}ds=\int _{t_{1}}^{t_{2}}{\sqrt {dx^{2}+dy^{2}+dz^{2}}}=\int _{t_{1}}^{t_{2}}{\sqrt {\left({\frac {dx}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dy}{dt}}\right)^{2}+\left({\frac {dz}{dt}}\right)^{2}}}\;dt\ .}$

• Traiectorie

Portal Fizică